當(dāng)氣體中某一點出現(xiàn)微弱振動時，振源會對周圍氣體產(chǎn)生壓縮和膨脹作用，并以平面波的形式依次傳遞下去而形成聲波。聲波的傳播速度叫音速或聲速，用符號a表示。根據(jù)理論推導(dǎo)，音速的大小為:

　　氣體音速與其絕熱指數(shù)K、絕對溫度T和氣體常數(shù)R有關(guān)。溫度越高，音速越大;K值越大，音速越大。K值與氣體的分子結(jié)構(gòu)有關(guān)。其數(shù)值如表2-10所示。各點的狀態(tài)參數(shù)不同，各點的音速也不同，所以音速指的是某一點瞬時的音速。衰2-10可壓縮氣體的性質(zhì)及臨界參傲值氣流速度與當(dāng)?shù)匾羲僦?，稱為馬赫數(shù)，用Ma表示，即馬赫數(shù)是判斷氣體可壓縮性的標(biāo)準(zhǔn)。一般認(rèn)為，當(dāng)Ma鎮(zhèn)0。3時，氣流被看作是不可壓縮的，即P二常數(shù);當(dāng)Ma>0。3時，氣流被看作是可壓縮的，即P#常數(shù)。根據(jù)馬赫數(shù)的大小，可壓縮氣體的流動分為亞音速流動(Ma<1)、音速流動(Ma二”和超音速流動(Ma>1)。

　　可壓縮氣體流動的伯努利方程式

　　這里主要研究可壓縮氣體的一維穩(wěn)定等摘流動。等嫡流動是指沒有摩擦(或可逆)的絕熱流動。對于在噴嘴內(nèi)的高速流動來說，由于管嘴較短，來不及與管壁發(fā)生熱交換或熱交換量很小，這樣加熱爐的流動可以近似認(rèn)為是等摘流動。

　　當(dāng)氣體高速流動時，氣體的壓力和密度都有明顯的變化，密度隨壓力的變化關(guān)系不能忽略，而位能變化相對很小，可以忽略。氣體的運動微分方程為:上式稱為可壓縮氣體一維穩(wěn)定等墑流動能量方程，或可壓縮氣體的伯努利方程。為了具體應(yīng)用上式，需要引出滯止?fàn)顟B(tài)和臨界狀態(tài)的概念。所謂滯止?fàn)顟B(tài)是指氣流速度二等嫡地滯止為零時所對應(yīng)的狀態(tài)。滯止參數(shù)用Po。To,po,ao等來表示。所謂臨界狀態(tài)是指氣流速度w等嫡地變?yōu)橐羲贂r所對應(yīng)的狀態(tài)。臨界參數(shù)用P’、T’、P*、a‘等來表示，其中w'=a'。由定義可知，管流不同截面上的實際狀態(tài)都存在與之對應(yīng)的滯止?fàn)顟B(tài)和臨界狀態(tài)。